Готовая кандидатская на тему: Исследование термогидродинамических процессов в прискважинной зоне неоднородных пластов

ВВЕДЕНИЕ ………………………………………………………………………………………………………………………………………… 4
ГЛАВА 1. ОБЗОР МЕТОДОВ ВЫЯВЛЕНИЯ НЕОДНОРОДНОСТИ В ПРИСКВАЖИННОЙ ЗОНЕ
ПЛАСТА ………………………………………………………………………………………………………………………………………….. 11
1.1. Геофизические методы ……………………………………………………………………………………………………….. 11
1.1.1. Боковое каротажное зондирование ……………………………………………………………………………….. 12
1.1.2. Высокочастотное индукционное каротажное изопараметрическое зондирование ………….. 15
1.2. Гидродинамические методы исследования пластов ……………………………………………………………… 16
1.2.1. Метод кривой падения давления после пуска добывающей скважины …………………………… 17
1.2.2. Метод кривой восстановления давления в добывающей скважине ………………………………… 23
1.3. Температурное зондирование пластов …………………………………………………………………………………. 26
1.4. Выводы по главе 1 ………………………………………………………………………………………………………………. 34
ГЛАВА 2. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ОДНОМЕРНОЙ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ФИЛЬТРАЦИИ
ЖИДКОСТИ В НЕОДНОРОДНОМ ПЛАСТЕ ……………………………………………………………………………………. 36
2.1. Численная модель одномерной фильтрации жидкости в радиально неоднородном по
проницаемости пласте …………………………………………………………………………………………………………………… 36
2.1.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 36
2.1.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 39
2.1.3. Тестирование модели …………………………………………………………………………………………………… 41
2.1.4. Моделирование фильтрации жидкости в неоднородном по проницаемости пласте после
смены дебита……………………………………………………………………………………………………………………………… 45
2.2. Полуаналитическая модель для расчета температуры в неоднородном пласте с учетом
вертикальной теплопроводности ……………………………………………………………………………………………………. 46
2.2.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 47
2.2.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 49
2.2.3. Тестирование модели …………………………………………………………………………………………………… 51
2.2.4. Моделирование восстановления температуры в неоднородном по проницаемости пласте
после остановки скважины …………………………………………………………………………………………………………. 55
2.3. Аналитическая модель для расчета температуры в пласте после смены дебита …………………….. 59
2.3.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 59
2.3.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 60
2.3.3. Сравнение с численным расчетом ………………………………………………………………………………… 62
2.3.4. Оценка влияния теплопроводности и сжимаемости пласта на температуру …………………… 64
2.3.5. Выявление неоднородности в ПЗП по нестационарной температуре после смены дебита . 66
2.4. Аналитическая модель конвективного восстановления температуры в остановленной скважине
2.4.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 68
2.4.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 68
2.4.3. Сравнение с численным расчетом ………………………………………………………………………………… 73
2.4.4. Моделирование конвективного восстановления температуры после прекращения отбора из
неоднородного по проницаемости пласта……………………………………………………………………………………. 76
2.5. Выводы по главе 2 ………………………………………………………………………………………………………………. 78
ГЛАВА 3. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА ДВУМЕРНОЙ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ ФИЛЬТРАЦИИ
ЖИДКОСТИ В СЛОИСТОМ ПЛАСТЕ ……………………………………………………………………………………………… 80
3.1. Численная модель двумерной нестационарной фильтрации при постоянной депрессии………… 80
3.1.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 80
3.1.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 82
3.1.3. Тестирование модели …………………………………………………………………………………………………… 86
3.2. Численная модель двумерной нестационарной фильтрации при постоянном дебите …………….. 89
3.2.1. Постановка задачи ……………………………………………………………………………………………………….. 89
3.2.2. Алгоритм расчета ………………………………………………………………………………………………………… 89
3.2.3. Тестирование ………………………………………………………………………………………………………………. 90
3.2.4. Моделирование неизотермической фильтрации в однородном по вертикали пласте ………. 90
3.2.5. Моделирование неизотермической фильтрации в слоистом пласте ……………………………….. 92
3.3. Выводы по главе 3 ………………………………………………………………………………………………………………. 97
ГЛАВА 4. ПУТИ ПРАКТИЧЕСКОГО ИСПОЛЬЗОВАНИЯ РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЙ ……….. 98
4.1. Программный комплекс для расчета температурного поля в неоднородном пласте ………………. 98
4.2. Методика определения параметров прискважинной зоны по температуре после смены дебита
4.3. Выявление неоднородности проницаемости в слоистом пласте ………………………………………….. 109
4.4. Выявление неоднородности прискважинной зоны пласта путем кратковременной закачки или
отбора жидкости ………………………………………………………………………………………………………………………….. 122
4.4.1. Восстановление температуры после кратковременной закачки ……………………………………. 123
4.4.2. Восстановление температуры после кратковременного отбора ……………………………………. 126
4.4.3. Пример интерпретации скважинных исследований …………………………………………………….. 129
4.5. Выводы по главе 4 …………………………………………………………………………………………………………….. 132
ЗАКЛЮЧЕНИЕ ………………………………………………………………………………………………………………………………. 134
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ ………………………………………………………………………………………………………………… 137

Работа состоит из введения, четырех глав, заключения и
списка использованной литературы (110 наименований).
Во введении обоснована актуальность проблемы,
сформулированы цели и задачи исследования. Описана практическая
значимость результатов, определены методы исследования, показана
научная новизна.
В первой главе дается краткий обзор и краткий анализ
современных работ по методам выявления неоднородности
проницаемости в прискважинной зоне пласта.
Нестационарная температура притекающей из пласта
жидкости содержит в себе информацию о распределении
проницаемости и о границах неоднородности в призабойной зоне
пласта. Анализ опубликованных работ показывает, что практически
все известные исследования основаны на допущении о том, что
поток флюида в пласте или в отдельных слоях пласта одномерный.
Известный способ термозондирования Чекалюка Э.Б. применим
лишь в случае пуска скважины с постоянным дебитом и для
невозмущенной температуры пласта.
Нарушение проницаемости в прискважинной зоне
отдельного пропластка в слоисто – неоднородном пласте может
привести к возникновению вертикальных градиентов давления,
которые в свою очередь приведут к вертикальной фильтрации и
внутрипластовым перетокам жидкости между слоями. Исследование
влияния двумерной фильтрации в прискважинной зоне пласта на
информативность нестационарной температуры притекающей из
пласта жидкости, а также на нестационарную температуру в стволе
скважины является актуальной задачей. Также требует исследования
возможность термозондирования неоднородных пластов не только в
режиме после пуска скважины, а и после смены дебита и после её
остановки.
Во второй главе представлены математические модели
одномернойнеизотермическойфильтрациижидкостив
неоднородном по проницаемости пласте.
Численная модель одномерной фильтрации жидкости в
радиально неоднородном по проницаемости пласте
Представлена математическая модель нестационарной
фильтрации жидкости в радиально неоднородном по проницаемости
пласте.Неизотермичностьфильтрацииобуславливается
теплопроводностью в радиальном направлении и баротермическим
эффектом. В модели приняты следующие основные допущения:
 горизонтальный, пористый, неоднородный по проницаемости;
 насыщенный однофазной слабосжимаемой жидкостью;
 параметры флюида и пласта не зависят от температуры.
Математическую модель условно можно разделить на две
задачи, для температуры (1) и давления (2):
TT    T pp
C res C f v( r , t )r  C f v(r , t ) C f ,
trr r  r rt


(1)
T
T r,0  Tres , T R, t   Tres ,    Tw t   T r r .
r r rww
Необходимые для расчета температуры скорость фильтрации
v(r,t) и давление p(r,t) находятся из решения краевой задачи
пьезопроводности
p 1   k r  p 
* r,
t r r   r 
pr ,0  Pres , pR, t   Pres ,
 p (2)
pw t   prw , t   S  r  , pw 0  Pw ,
 r  r rw
p 
Qt   2  r (r ) 
dp
 Cs w .
r  r rwdt
Здесь Cres, Cf – объемные теплоемкости пласта и флюида, Дж/(м3·К);
T – температура, К; r – радиальная координата, расстояние в пласте
от оси скважины, м; t – время, с; v – скорость фильтрации флюида,
м/с; λ – теплопроводность пласта, Вт/(м·К); ε, η – коэффициент
Джоуля–Томсона и адиабатический коэффициент для флюида, К/Па;
 – пористость пласта, д. ед.; p – давление, Па; R – радиус контура
питания пласта, м; Tres – начальная температура в пласте, К; здесь Tw
– средняя по сечению температура в стволе скважины, К; α –
коэффициент теплообмена между жидкостью в стволе скважины и
стенкой скважины, Вт/(м2·К); β* – общая сжимаемость пласта, 1/Па;
k – проницаемость пласта, м2; μ – вязкость флюида, Па·с; pw –
забойное давление, давление в стволе скважине, Па; rw – радиус
скважины, м; S – скин-фактор на границе между скважиной и
пластом; Q(t) – дебит скважины, м3/с; σ – гидропроводность пласта,
м3/(Па·с); Cs – параметр влияния ствола скважины (ВСС), м3/Па.
Дискретизация осуществлена методом контрольного объема,
а решение методом прогонки. Корректность численного решения
проверена путем сравнения с известными аналитическими
решениями.
На основе данной модели показана потенциальная
возможность выявления неоднородности в прискважинной зоне
пласта по кривой меняющейся во времени температуры после смены
дебита. Проницаемость ПЗП (kd) 10 мД, а в дальней зоне 100 мД.
Радиус ПЗП 0,5 м. Первые 10 часов дебит был 100 м3/сут, всё
последующее время 50 м3/сут.
Рис. 1. Графики измененияРис. 2. Полулогарифмический
температуры на стенке скважиныграфик изменения температуры на
(r=rw) и дебитастенке скважины после изменения
дебита
Для удобства восприятия температурной кривой после смены
дебита, представим ее в виде T-T* от ln(t-tр), где T* – температура в
момент смены дебита, tр – время отбора до смены дебита (рис. 2).
Расчет показывает, что, полулогарифмический график
изменения температуры после смены дебита имеет прямолинейные
участки, которые можно аппроксимировать прямыми. Также как по
методике Э.Б. Чекалюка1 аппроксимируется график температуры для
случая отбора жидкости с постоянным дебитом из невозмущенного
пласта. Следовательно, можно утверждать, что температурный
сигнал после смены дебита тоже несет в себе информацию о границе
неоднородности проницаемости в ПЗП.
Полуаналитическая модель для расчета температуры в
неоднородном пласте с учетом вертикальной теплопроводности
Предлагается математическая модель неизотермической
фильтрации жидкости в неоднородном по проницаемости пласте. В
модели приняты следующие основные допущения: жидкость в
пласте однофазная; фильтрация одномерная со скоростью по закону
Дарси (по r); пласт вскрыт на всю мощность; в пласте
баротермический эффект, конвективный и кондуктивный
теплоперенос; распределение давления в пласте квазистационарное;
кондуктивный теплоперенос и по r и по z; температура считается и в
пласте и в окружающих горных породах; проницаемость пласта
зависит от r и z.
Чекалюк Э.Б. Термодинамика нефтяного пласта. М.: Недра, 1965. – 238 с.
Пласт состоит из пропластков, количество которых известно
(n). Они считаются гидродинамически изолированными (т. е.
перетоковмеждупропласткаминет),нотермически
контактирующими. Каждый пропласток имеет свои индивидуальные
параметры горных пород. Свойства флюида в каждом пропластке
одинаковы.
Изменение температуры в пласте описывается следующим
уравнением:
TT 1  T   T , (3)
C( z) C ( z )v ( r , z ) λ(r , z )r    λ(r , z )   (r , z )
restfr r r r  z z 
где Φ(r,z) – источниковое слагаемое
pp
 (r , z )  C f ( z )v(r , z )ε φC f ( z )η.
rt
Для описания квазистационарного поля давления в пласте
воспользуемся следующей формулой
 r 
ln  , r  rd z 
Q( z )
 p w (t ) 
2σ1 z   rw 
p(r , z )  , (4)

 p w (t )  2σ z  ln  r   2σ z  ln  r , r  rd z 
Q ( z )rQ ( z )r
 d  
1 w2 d
где pw – давление в скважине, Па; Q – дебит пропластка, м3/сут, σ1, σ2
– гидропроводность ближней и дальней зон пропластка, м3/(Па·с).
Забойное давление в скважине связано с дебитом пласта
формулой
Q0 t 
p w (t )  Pres .
(5) K
Здесь Pres – пластовое давление, Па; Q0 – дебит жидкости из пласта,
м3/сут; K – продуктивность пласта, м3/(с·Па).
Продуктивность слоистого пласта вычисляется по формуле
nσ i z 
K  2 .
i 1R(6)
ln    s di z 
 rw 
Здесь σi(z)=σ2i(z) – гидропроводность i-го пропластка, sdi(z) – скин-
фактор i-го пропластка. Скин-фактор i-го пропластка обусловлен
только изменением проницаемости в прискважинной зоне
 k2 rd(7)
s di z    i  1 ln i ,
 k1 rw
 i
Дискретизация уравнений (3) осуществлена методом
контрольного объема. Метод прогонки используется совместно с
локально-однородным методом. Корректность решения проверена
путем сравнения с известными аналитическими решениями для
частных случаев.
Возможность выявления вертикальной неоднородности
пласта показана на примере восстановления температуры после
кратковременной закачки жидкости в пласт. Расчетная область
состоит из пяти чередующихся горизонтальных пропластков (рис. 3).

Рис. 3. Моделируемый пласт в r-zРис. 4. Профиль температуры
разрезе(r=rw) после закачки
(1 – ч/з 0 ч, 2 – ч/з 1 ч, 3 – ч/з 5
ч, 4 – ч/з 10 ч)
Из рисунка 4 видно, что распределение температуры
дифференцировано по глубине. Темп восстановления температуры в
интервалах с различной проницаемостью существенно отличается.
Аналитическая модель для расчета температуры в пласте
после изменения дебита
Представленааналитическаямодельдлярасчета
температурного поля в пласте после изменения дебита. В модели
приняты следующие основные допущения:
 кондуктивный теплоперенос отсутствует;
 флюид и скелет пласта несжимаемы;
 влияние ствола скважины на поле давления в пласте отсутствует;
 пренебрегаем поверхностным скином, т.е. pw(t)=p(rw,t).
Принятые допущения привели к тому, что задачи (1)-(2),
описывающие распределения температуры и давления в пласте,
примут следующий вид
TTpp
 u (r , t ) u (r , t )*(8)
trrt
T t 0  f r 
  k r  p 
r0
r   r 
(9)
p 
pr ,0  Pres , pR, t   Pres , Qt   2  r (r ) ,
r  r rw
k pC
где ur , t   cvr , t   c
, c  f ,  *  c .
 rC res
В течение времени tр после пуска скважина работает с
дебитом Q1, а в последующее время дебит скважины становится Q2.
Проницаемость пласта k2, а в ПЗП – k1.
Задача (8) решена методом характеристик.
Согласно (9), распределение давления при работе с дебитом
Q1 (ttр) рассчитывается по формуле
Q2r
 Pw2  2 ln r , r  rd
1w
,(11)
p 2 t    p 2 rd  
Q2r
ln , r  rd , r  R
2 2 rd

 Pres , r  R

rd – радиус ПЗП; σ1– гидропроводность ближней зоны (r≤rd) и σ2 –
гидропроводность дальней зоны (r>rd) пласта; Pw1 и Pw2 – забойное
давление при работе скважины с дебитами Q1 и Q2.
Q1  R
Pw1  Pres  ln S d  ;(12)
2 2 wr
Q2R
Pw2 Pres  ln S d  ;(13)
2 2  rw
 k2 rd
S d   1 ln.(14)
 k1 rw
С учетом всех формул получено решение для температуры на
стенке скважины после смены дебита

T rw , t   f rT2     p1 rT2   Pw2      *   p1 rT2   p2 rT2  , (15)

где f x   Tres   Pres  p1 x      Pres  p1 rT1 ;
*

rT2  rw2  с

Q2 t – t р; r x2  c
Q1 t р
.
hh
T1

Сравнение расчетов по аналитической модели с численным
решением, учитывающим теплопроводность и сжимаемость среды,
показало, что влияние теплопроводности и сжимаемости на
результаты моделирования незначительно. В случае пласта,
насыщенного водой, влияние теплопроводности и сжимаемости на
результаты после смены дебита не превышает 0.001ºС (разница не
превышает 4%). Для пласта, насыщенного нефтью, влияние
теплопроводности и сжимаемости на результаты после смены дебита
не превышает 0.012ºС (разница не превышает 5%).
Аналитическая модель конвективного восстановления
температуры в остановленной скважине
Разработана аналитическая модель, описывающая динамику
температуры и давления в пласте после остановки скважины с
учетом некоторых приближений: нулевой сжимаемости и
теплопроводности.
Аналитическое решение для температуры получено методом
характеристик
z
 
rw2
T r , t   f rT     p0 rT   prw , t   *     Pres  p0 x dx (15)
*

q0rT2
Здесь rT t   r 2 
q 0*
z

1  e  zt ,

C f Q0
где q0* , Q0 – начальный дебит, h – мощность пласта;
C res h
K
z, K – продуктивность, которая рассчитывается по формуле
Cs
2
K, Cs – параметр влияния ствола скважины.
R
ln
rw
Давление рассчитывается по следующей формуле
pr, t   Pres  Pres  p0 r e  zt , (16)
Путем сравнения с результатами численного моделирования
показана возможность практического использования аналитической
модели. Установлено, что учет теплопроводности в численном
решении с увеличением времени приводит к расхождениям с
аналитическим решением (не превышающим 0.07 ºС (30%) за первые
10 часов после остановки скважины). Однако в период влияния
послепритока после остановки скважины, графики температуры
ведут себя одинаково с разницей, не превышающей 0.02ºС (7%).
В рамках моделирования конвективного восстановления
температуры после прекращения отбора из однородного и
радиально-неоднородного по проницаемости пласта установлено,
что:
 в случае однородного пласта чем больше проницаемость, тем
быстрее температура восстанавливается за счет конвективного
теплопереноса;
 в случае радиально-неоднородного по проницаемости пласта
радиус нарушенной зоны влияет на разогрев до остановки
скважины и, тем самым, на начальное условие для процесса
конвективного восстановления;
 в случае радиально-неоднородного по проницаемости пласта чем
меньше проницаемость нарушенной зоны, тем больше разогрев до
остановки, а также тем медленнее температура восстанавливается
за счет конвективного теплопереноса.
В третьей главе исследованы задачи о нестационарном
температурном поле при двумерной фильтрации жидкости в
неоднородном по проницаемости пласте.
Численная модель двумерной нестационарной фильтрации
при постоянной депрессии
В модели приняты следующие основные допущения:
 пласт горизонтальный и пористый;
 жидкость однофазная и слабосжимаемая;
 массо- и теплоперенос (конвективный и кондуктивный)
осуществляется в радиальном и вертикальном направлениях;
 проницаемость пласта зависит от координат r и z.
Давление в пласте рассчитывается из уравнения
пьезопроводности:
p 1   k r p    k z  p 
*= r     g  , rw  r  R, 0  z  h . (17)
t r r   r  z    z
Изменение температуры в пласте за счет конвекции,
теплопроводности и баротермического эффекта описывается
уравнением сохранения энергии:
Cres TTT 1   *r T    *z T ppp .(18)
 rz=r    r  z
C f trz r r  C f r  z  C f z trz
Скорость фильтрации определяется по закону Дарси в
радиальном и вертикальном направлениях
k r p ,k  p
r   z   z   g  .(19)
 r  z
Задача решалась численно, итерационно методом верхней
релаксации. Дискретизация уравнений осуществлена методом
контрольного объема. Для тестирования, разработанной модели
была создана идентичная модель в программном пакете Ansys Fluent.
Расчеты по модели показывают, что наличие радиальной
неоднородности в прискважинной зоне слоистого пласта (рис.5)
приводит к перетокам жидкости между слоями. На профиле
температуры через 1 час после пуска (рис.6) и на профиле скорости
(рис.7) видно, что поток жидкости огибает зону с относительно
низкой проницаемостью в прискважинной зоне пласта.
Рис. 5. Пласт в r-z разрезе (k0=100 мД, kd=10 мД)

Рис. 6. Профили температуры наРис. 7. Профиль скорости на
стенке скважины (r=rw)стенке скважины (r=rw)

Численная модель двумерной нестационарной фильтрации
при постоянном дебите
Постановкаданнойзадачиповторяет постановку
предыдущей задачи. Изменению подверглось граничное условие для
давления на внутренней границе в интервале перфорации.
p r r  pw  t (20)
w

,(21)
Q t   2   r kr p  dz
h


0
 r r r
w

здесь Q – дебит скважины.
Расчеты по модели показывают, что наличие радиальной
неоднородности в прискважинной зоне слоистого пласта приводит к
перетокам жидкости между слоями, что хорошо описывает
одномерная модель для расчета дебита отдельного слоя с поправкой
на перетоки, но она не применима для расчета температуры,
притекающей из отдельных слоев жидкости.
Решение обратной задачи по оценке распределения
проницаемости в пласте на основе известной аналитической модели
(Y. Mao и др.2) с учетом поправки на дебиты отдельных слоев за
перетоки между слоями приводит к большим погрешностям и в
степени нарушения проницаемости (до 20%) и в величине радиуса
зоны нарушения проницаемости (до 10%).
В четвертой главе рассмотрены пути практического
использованияпредложенныхматематическихмоделей
применительно к методике термогидродинамических исследований
и интерпретации температурных замеров в скважине.
Показано, что по изменению температуры во времени,
зарегистрированной после изменения дебита, можно оценить радиус
зоны нарушения проницаемости и проницаемость в прискважинной
зоне пласта.

1 – однородный пласт
2 – неоднородный пласт

Рис. 8. Изменение температуры Рис. 9. Полулогарифмические графики
на стенке скважины (r=rw)изменения температуры на стенке
после изменения дебитаскважины после изменения дебита
При наличии перетоков между отдельными слоями в
слоисто-неоднородном пласте возможность определения параметров
радиальнойнеоднородностипроницаемостисохраняется.
Нестационарныепрофилитемпературыкоррелируетс
распределением проницаемости по вертикали. Признаком границы
радиальнойнеоднородностиявляетсяизломна
полулогарифмических графиках нестационарной температуры
притекающей из пласта жидкости.
_________________________
Mao Y., Zeidouni M. Temperature Transient Analysis of Characterization of
Multilayer Reservoirs with Crossflow. – SPE 185654, 2017.
Примоделированиикондуктивноговосстановления
температуры в слоистых коллекторах, задаваясь допустимой
погрешностью решения в 10 % необходимо учитывать слоистость:
при ее величинах выше 15% (в общей толщине пласта) для случая
восстановления температуры после отбора жидкости из пласта; при
ее величинах выше 25% (в общей толщине пласта) для случая
восстановления температуры после закачки в пласт жидкости с
контрастной температурой.
В заключении подведены итоги проведенного исследования.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ ПО РАБОТЕ
1. Разработанаполуаналитическаямодель
неизотермической фильтрации жидкости в неоднородном по
проницаемости пласте с учетом вертикальной теплопроводности. С
использованием модели показано, что при моделировании
кондуктивноговосстановлениятемпературывслоистых
коллекторах, задаваясь допустимой погрешностью решения в 10%
необходимо учитывать слоистость при ее величинах выше 15-25% (в
общей толщине пласта) в зависимости от сценария работы
скважины.
2. Полученоаналитическоерешениедлярасчета
температурного поля в радиально неоднородном по проницаемости
пласте после смены дебита. Сравнение с численным решением,
учитывающим теплопроводность и сжимаемость среды, показало,
что влияние теплопроводности и сжимаемости на результаты
моделирования незначительно. В случае пласта, насыщенного водой,
влияние теплопроводности и сжимаемости на результаты расчетов
после смены дебита не превышает 0,001ºС (что менее 4%). Для
пласта, насыщенного нефтью, влияние теплопроводности и
сжимаемости на температуру после смены дебита не превышает
0,012ºС (различие не превышает 5%). Показано, что по кривым
изменения температуры во времени, зарегистрированной после
смены дебита, можно оценить радиус зоны нарушения
проницаемости и проницаемость в прискважинной зоне пласта.
3. Разработана аналитическая модель конвективного
восстановления температуры в остановленной скважине. Путем
сравнения с результатами численного моделирования показана
возможность ее практического использования для описания
восстановления температуры после остановки скважины в период
послеприточного эффекта. Установлено, что учет теплопроводности
в численном решении с увеличением времени приводит к
расхождениям с аналитическим решением (не превышающим 0,07 ºС
(24%) за первые 10 часов после остановки скважины). Однако в
период влияния послепритока после остановки скважины, графики
температуры ведут себя одинаково с разницей, не превышающей
0,02ºС (7%).
4. Разработаначисленнаямодельдвумерной
неизотермической фильтрации жидкости в слоистом пласте при
постоянной депрессии на пласт и постояном дебите. Исследование
модели показало, что наличие неоднородности проницаемости в
прискважинной зоне отдельного пропластка слоистого пласта
приводит к перетокам жидкости между слоями, что отражается на
скорости изменения температуры, притекающей из отдельных слоев
жидкости. Решение обратной задачи по оценке распределения
проницаемости в пласте на основе известной аналитической модели
(Y. Mao и др.) с учетом поправки на дебиты отдельных слоев за
перетоки между слоями приводит к большим погрешностям и в
степени нарушения проницаемости (до 20 %) и в величине радиуса
зоны нарушения проницаемости (до 10 %). При расчете
нестационарной температуры в слоистом пласте с нарушенной
проницаемостью в прискважинной зоне отдельных пропластков для
корректного учета влияния перетоков между слоями необходимо
использовать либо модель двумерной фильтрации, либо в
аналитической модели (Y. Mao и др.) изменить алгоритм внесения
поправки к дебиту слоя для малых и больших времен притока.
5. При наличии перетоков возможность выявления
неоднородности проницаемости по нестационарной температуре
сохраняется. Профиль температуры по толщине пласта коррелирует
с распределением проницаемости по вертикали, с удельным
дебитом. Признаком границы радиальной неоднородности является
излом на нестационарных замерах температуры поступающей из
пласта жидкости. Также излом сохраняется на полулогарифмических
графиках для среднемассовой температуры, зарегистрированной
датчиком, расположенным на кровле пласта, хотя и менее
выраженно.
6. На основе всех исследованных аналитических и
численных моделей разработан симулятор, который позволяет
моделировать нестационарное температурное поле в неоднородном
пласте с учетом баротермического эффекта, параметров для
различных моделей неоднородности пласта, свойств флюида и
режимов работы скважины.
7. Предложенные модели и комплекс диалоговых программ
дляЭВМмогутиспользоватьсядляпланирования
термогидродинамических исследований пластов и интерпретации
данных с целью построения профиля притока (приемистости)
пластов и определения параметров неоднородности прискважинной
зоны пласта.

Актуальность работы
Финансовая стабильность предприятий нефтегазодобывающего комплекса в
высокой степени зависит от эффективного использования фонда добывающих
скважин. Задачи увеличения и поддержания уровня добычи являются
приоритетными.
Одной из причин снижения производительности скважин является
загрязнение (кольматация) прискважинной зоны пласта (ПЗП) твердыми
частицами. Причинами загрязнения прискважинной зоны являются твердые
частицы в составе технологических жидкостей, например, жидкости глушения, а
также твердые частицы горных пород, разрушающихся за счет изменения давления
при воздействии на пласт. Частыми причинами кольматации ПЗП является
отложения парафинов и смолистых веществ, неорганических солей в ПЗП, что
также во многом связано с изменением давления в пласте. Кольматация ПЗП
обуславливает снижение проницаемости пласта – ключевого параметра,
характеризующего его фильтрационные характеристики.
Успешность проведения мероприятий по восстановлению свойств ПЗП
определяется как корректным выбором скважин, так и наличием информации о
свойствах нарушенной зоны в ПЗП – ее размера, проницаемости. Последнее
требуется для эффективного планирования технологических мероприятий по
обработке ПЗП. На сегодняшний день в рамках обработки данных
гидродинамических исследований (ГДИ) рассчитывается безразмерный параметр
– скин-фактор, однако он позволяет лишь выявить скважины – кандидаты для
проведения технологических мероприятий.
В последнее время наряду с давлением при исследовании пластов так же
записывается забойная температура с высокой степенью разрешения (0,01 °С), что
позволяет использовать эти данные для получения дополнительной информации о
пласте. Преимущество термометрии перед ГДИ при исследовании прискважинной
зоны объясняется тем, что изменение температуры более медленный процесс с
малой скоростью термозондирования по сравнению со скоростью зондирования по
давлению [19]. В связи с этим разрабатывается теоретическое и методическое
обеспечение термогидродинамических исследований с целью определения
параметров неоднородности в прискважинной зоне пласта, включая методику
проведения исследований и методику интерпретации температурного сигнала. Из
российских ученых внесших в разные годы большой вклад в разработку теории и
методики термических и термогидродинамических исследований скважин и
пластов можно отметить следующих ученых: Чекалюк Э.Б., Непримеров Н.Н.,
Марков А.И., Дворкин И.Л., Теслюк Е.В., Требин Г.Ф., Капырин Ю.В., Пудовкин
М.А., Саламатин А.Н., Ипатов А.И., Кременецкий М.И., Буевич А.С., Филиппов
А.И., Валиуллин Р.А., Рамазанов А.Ш., Шарафутдинов Р.Ф., Федоров В.Н.,
Мешков В.М. и др. Из зарубежных ученых по данной тематике наиболее известны
и обсуждаются работы следующих ученых: Nowak T.J., Bird J.M, Ramey H.J., Ehlig-
Economides C.A., Duru, O.O., Zhu, D., Sui W. и др.
Целью научной работы является повышение эффективности
термогидродинамических исследований пласта на основе использования
математических моделей нестационарной неизотермической фильтрации
жидкости в неоднородных пластах.
Задачи исследования
1. Анализ современных публикаций по теоретическим и
экспериментальным исследованиям термогидродинамических процессов в
неоднородных пластах.
2. Развитие аналитических и численных моделей неизотермического

Основные результаты исследований термогидродинамических процессов в
нефтяных пластах с неоднородной прискважинной зоной, полученные в
диссертационной работе, обобщены в следующих пунктах:
1. Разработана полуаналитическая модель неизотермической фильтрации
жидкости в неоднородном по проницаемости пласте с учетом вертикальной
теплопроводности. С использованием модели показано, что при моделировании
кондуктивного восстановления температуры в слоистых коллекторах,
задаваясь допустимой погрешностью решения в 10% необходимо учитывать
слоистость при ее величинах выше 15-25% (в общей толщине пласта) в
зависимости от сценария работы скважины.
2. Получено аналитическое решение, описывающее изменение температуры в
неоднородном по проницаемости пласте, включающем радиальную зону
неоднородности, после однократного изменения дебита. Установлено, что
влияние теплопроводности и сжимаемости на результаты моделирования
несущественно: для водонасыщенного пласта разница между температурными
кривыми с учетом и без учета сжимаемости и теплопроводности не превышает
4%; для нефтенасыщенного пласта влияние указанных факторов на
температуру после изменения дебита не превышает сотых долей ºС (5%).
Установлено, что характер динамики температуры на стенке скважины после
изменения дебита определяется радиусом нарушенной зоны и ее
проницаемостью. Показано, что информативность термозондирования пласта
после однократного изменения дебита связана с проявлением
баротермического эффекта.
3. Разработана аналитическая модель конвективного восстановления
температуры в остановленной скважине. Путем сравнения с результатами
численного моделирования показана возможность ее практического
использования для описания восстановления температуры после остановки
скважины в период послеприточного эффекта. Установлено, что учет
теплопроводности в численном решении с увеличением времени приводит к
расхождениям с аналитическим решением (не превышающим 0,07 ºС (24%) за
первые 10 часов после остановки скважины). Однако в период влияния
послепритока после остановки скважины, графики температуры ведут себя
одинаково с разницей, не превышающей 0,02ºС (7%). Показано, что скорость
изменения температуры в этот период пропорциональна удельному дебиту, что
может использоваться для построения профиля притока из пласта.
4. Разработана численная модель двумерной неизотермической фильтрации
жидкости в слоистом пласте при постоянной депрессии на пласт и постояном
дебите. Исследование модели показало, что наличие неоднородности
проницаемости в прискважинной зоне отдельного пропластка слоистого пласта
приводит к перетокам жидкости между слоями, что отражается на скорости
изменения температуры, притекающей из отдельных слоев жидкости. Решение
обратной задачи по оценке распределения проницаемости в пласте на основе
известной аналитической модели [99] с учетом поправки на дебиты отдельных
слоев за перетоки между слоями приводит к большим погрешностям и в
степени нарушения проницаемости (до 20 %) и в величине радиуса зоны
нарушения проницаемости (до 10 %). При расчете нестационарной
температуры в слоистом пласте с нарушенной проницаемостью в
прискважинной зоне отдельных пропластков для корректного учета влияния
перетоков между слоями необходимо использовать либо модель двумерной
фильтрации, либо в аналитической модели изменить алгоритм внесения
поправки к дебиту слоя для малых и больших времен притока.
5. При наличии перетоков возможность выявления неоднородности
проницаемости по нестационарной температуре сохраняется. Профиль
температуры по толщине пласта коррелирует с распределением проницаемости
по вертикали, с удельным дебитом. Признаком границы радиальной
неоднородности является излом на нестационарных замерах температуры
поступающей из пласта жидкости. Также излом сохраняется на
полулогарифмических графиках для среднемассовой температуры,
зарегистрированной датчиком, расположенным на кровле пласта, хотя и менее
выраженно.
6. На основе результатов исследований разработан температурный симулятор,
позволяющий моделировать термогидродинамические процессы в пласте с
учетом баротермического эффекта, включающем радиальную зону
неоднородности по проницаемости, а также состоящем из пропластков с
различной проницаемостью, при различных свойствах флюида и режимах
работы скважины.
7. Предложенные модели и комплекс диалоговых программ для ЭВМ могут
использоваться для планирования термогидродинамических исследований
пластов и интерпретации данных с целью построения профиля притока
(приемистости) пластов и определения параметров неоднородности
прискважинной зоны пласта (проницаемость нарушенной зоны и радиус зоны
нарушения).

1. Азиз, Х. Математическое моделирование пластовых систем / Х. Азиз, Э.
Сеттари. – М.: Недра, 1982. – 407 с.
2. Альпин Л.М. Палетки бокового каротажного зондирования (БКЗ). М.,
Гостоптехиздат, 1958.
3. Анализ динамических потоков – выпуск 4.10.01 – © КАППА 1988-2009
4. Антонов Ю.Н., Жмаев С.С. Высокочастотное индукционное каротажное
изопараметрическое зондирование (ВИКИЗ). Новосибирск, Наука, 1979. – 104
с.
5. Ахметова О.В. Нестационарное температурное поле в слоисто-неоднородном
ортотропном пористом пласте // Вестник Тюменского государственного
университета. Физико-математическое моделирование. Нефть, газ, энергетика.
– 2016. Т. 2. – № 3. С.10-23.
6. Бадертдинова Е.Р. Методы решения прямых и обратных задач нефтегазовой
гидромеханики и разработки месторождений с трудноизвлекаемыми запасами
углеводородов. [Текст]: дис. док. тех. наук: 01.02.05. / Бадертдинова Елена
Радитовна. – Москва, 2015. – 209 с.
7. Баренблатт, Г.И. Движение жидкостей и газов в природных пластах / Г.И.
Баренблатт, В.М. Ентов, В.М. Рыжик. – М.: Недра, 1984. – 211 с.
8. Басниев К.С., Власов А.М., Когина А.М. и др. Подземная гидравлика. – М.:
Недра, 1986. – 305 с.
9. Басниев К.С., Кочина И.Н., Максимов В.М. Подземная гидромеханика. – М:
Недра. 1986. – 416 с.
10.Бочков А. С. Термогидродинамические особенности фильтрации флюидов при
анизотропном распределении проницаемости в призабойной зоне пласта:
диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук:
01.04.14, 25.00.10. – Уфа. 2011. – 146 с.
11.Бузинов, С.Н. Исследование нефтяных и газовых скважин и пластов / С.Н.
Бузинов, И.Д. Умрихин. – М.: Недра, 1984. – 269 с.
12.Буевич А.С. Термические исследования действующих глубиннонасосных
скважин через межтрубное пространство /Дис. … канд. техн. наук. – М.: МИНХ
и ГП, 1978.
13.Валиуллин Р. А., Рамазанов А. Ш., Хабиров Т. Р.,Садретдинов А. А., Шако В.В.,
Сидорова М.В., Котляр Л.А., Федоров В. Н., Салимгареева Э.М. Интерпретация
термогидродинамических исследований при испытании скважины на основе
численного симулятора. – SPE 176589, 2015.
14.Валиуллин Р.А., Вахитова Г.Р., Назаров В.Ф., Рамазанов А.Ш., Шарафутдинов
Р.Ф., Федотов В.Я., Яруллин Р.К. Термогидродинамические исследования
пластов и скважин нефтяных месторождений // ‒ Уфа: РИЦ БашГУ, 2015. – 214
с.
15.Валиуллин Р.А., Вахитова Г.Р., Назаров В.Ф., Рамазанов А.Ш., Шарафутдинов
Р.Ф., Яруллин Р.К., Федотов В.Я. Термогидродинамические исследования при
различных режимах (руководство по исследованию и интерпретации) ‒ Уфа,
2002. – 248 с.
16.Валиуллин Р.А., Кнеллер Л.Е. Геофизические исследования и работы в
скважинах: в 7 т. Т. 1. Промысловая геофизика. — Уфа: Информреклама, 2010.
– 172 с.
17.Валиуллин,Р.А.Количественнаяинтерпретациянестационарных
температурных данных в многопластовой скважине на основе температурных
симуляторов / Р.А. Валиуллин, А.Ш. Рамазанов, А.А. Садретдинов, Р.Ф.
Шарафутдинов, В.В. Шако, М.В. Сидорова, Д.Н. Крючатов // Доклад SPE-
171233,представленныйнаРоссийскойнефтегазовойтехнической
конференции и выставке SPE по разведке и добыче. 14-16 октября. – 2014. –
Москва. – Россия.
18.Гадильшина В.Р. Термогидродинамические исследования вертикальных
скважин с трещиной гидравлического разрыва пласта: диссертация на
соискание ученой степени кандидата технических наук: 01.02.05. Казань. 2016.
– 107 с.
19.ГайдуковЛ.А.,ПосвянскийД.В.,НовиковА.В.Исследование
термогидродинамических процессов при многофазной фильтрации флюидов к
скважине в техногенно-измененном пласте со вторичным вскрытием с целью
определения параметров околоскважинной зоны. SPE-181964, Москва:
Российская нефтегазовая техническая конференция и выставка SPE, 2016.
20.Дворкин И.Л., Буевич А.С., Филиппов А.И. и др. Термометрия действующих
нефтяных скважин /Пособие по методике измерений и интерпретации. – Деп. во
ВНИИОЭНГ, 1976, № 305.
21.ДворкинИ.Л.,ПарфеновА.И.,БуевичА.С.идр.Использование
высокочувствительной термометрии для выделения интервалов затрубной
циркуляции // Нефтяное хозяйство, 1974, № 12. С. 43-46.
22.Злобин А.А., Лебедев С.В., Юшков И.Р. Определение главных осей
анизотропии пустотного пространства горных пород // Геология, геофизика и
разработка нефтяных и газовых месторождений. 2008. № 8. С. 66-70.
23.Ипатов А.И., Кременецкий М.И., Каешков И.С., Буянов А.В. Опыт применения
распределенной оптоволоконной термометрии при мониторинге эксплуатации
добывающихскважинвкомпании«Газпромнефть»//PROНЕФТЬ.
Профессионально о нефти. 2017. № 3. С. 55-64.
24.Исказиев К.О., Кибиткин П.П., Меркулов В.П. Методика определения
анизотропных характеристик коллекторов // Нефтяное хозяйство. №1. 2007. С.
30-31.
25.Исламов Д.Ф., Рамазанов А.Ш. Моделирование переходных температурных
процессов в пласте при отборе и закачке жидкости // Вестник академии наук
республики Башкортостан. – 2017. Т. 24. – №3. С. 84-91.
26.Исламов Д.Ф., Рамазанов А.Ш. Нестационарное температурное поле при
фильтрации жидкости в неоднородном пласте// Вестник Башкирского
университета. 2016. Т. 21. №1. С. 4–8.
27.Исламов Д.Ф., Рамазанов А.Ш. Расчет нестационарного температурного поля
при фильтрации жидкости в неоднородном пласте: св-во о гос. регистр.
программы для ЭВМ, № 2016615222, 2016.
28.Кадет В.В., Дмитриев Н.М., Семенов А.А. Комплексные лабораторные
исследования керна для определения фильтрационно-емкостных свойств
анизотропных пористых сред // Научно-практический межотраслевой журнал
“Интеграл”, № 6 (32) ноябрь-декабрь 2006. С. 26-27.
29.Капырин Ю.В. Использование температурных эффектов при исследовании
скважин / Ю.В. Капырин, Г.Ф. Требин, Л.З. Позин // Нефтяное хозяйство. —
1964. — № 3.
30.Карнаухов М.Л., Пьянкова Е.М. Современные методы гидродинамических
исследований скважин. — Москва: Инфра-Инженерия, 2010. — 432 с.
31.Карслоу Г., Егер Д. Теплопроводность твердых тел. М.: Наука, 1964. – 488 с.
32.Клюкин С.С., Ихсанов С.С., Цику М.А. Оценка состояния призабойной зоны
скважины на основе комплексных исследований методами термо- и
гидродинамики// Нефтяное хозяйство. – 2010. – № 11. С. 94-97.
33.Комаров С.Г. Геофизические методы исследования скважин. – М.: Недра, 1973.
– 368 с.
34.Комаров С.Г. Каротаж по методу сопротивлений. Интерпретация. – М.,
Гостоптехиздат, – 1950.
35.Комаров С.Г., Нейман В.С., Берман Л.Б. Зона проникновения проницаемых
пластов. – Труды ВНИИЯГГ, – М., 1968, вып. 3, С. 187-211.
36.Кременецкий М.И., Ипатов А.И. Гидродинамические и промыслово-
технологические исследования скважин. – М.: МАКС Пресс, 2008. – 476 с.
37.Кузьмичев А.Н. Экспериментальное изучение фильтрационных свойств
анизотропных коллекторов углеводородного сырья: диссертация на соискание
ученой степени кандидата технических наук: 01.02.05. Москва. 2015. – 118 с.
38.Латышева М.Г., Мартынов В.Г., Соколова Т.Ф. Практическое руководство по
интерпретации данных ГИС: Учеб. пособие для вузов. – М.: ООО «Недра-
Бизнесцентр», 2007. – 327 с.
39.Макарова А.А. Моделирование динамики изменения фильтрационных и
электрических свойств околоскважинной зоны с целью оценки ее загрязнения:
диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук:
25.00.17. – Москва. 2015. – 122 с.
40.МангазеевП.В.,ДееваТ.А.,КамартдиновМ.Р.,КулагинаТ.Е.,
Гидродинамические исследования скважин: анализ и интерпретация данных. –
Томск: изд. ТПУ, 2009. – 243 с.
41.Мартынов М.Е., Квеско Б.Б., Карпова Е.Г., Квеско А.Р. Оценка проницаемостей
и внутрипластового перетока в вертикально неоднородном по фильтрационно-
емкостнымсвойствампласте//ИзвестияТомскогополитехнического
университета. 2013. Т. 322, № 1. С. 124-129.
42.Маскет М. Течение однородной жидкости в пористой среде / М. Маскет // М.-
Л.: Гостоптехиздат. – 1949. – 628 с.
43.Мирзаджанзаде А.Х., Хасанов М.М., Бахтизин Р.Н. Этюды о моделировании
сложныхсистемнефтедобычи.Нелинейность,неравновесность,
неоднородность. – Уфа: Гилем, 1999. – 122 с.
44.Мусабиров М.Х., Чупикова И.З., Новиков И.М., Акуляшин В.М., Яруллин
Р.Р. Техникаитехнологиягидроударно-волновоговоздействияна
прискважинную зону пласта в процессе ремонта скважин а ОАО «Татнефть» //
Нефтегазовое дело: электрон. науч. журн./УГНТУ. 2013. №1. С.166-182.
45.Нагимов В.М. Исследование температурных полей в пластах в нестационарном
поле давления: диссертация на соискание ученой степени кандидата
технических наук: 01.02.05. Уфа. 2016. – 147 с.
46.Непримеров Н.Н., Пудовкин М.А., Марков А.И. Особенности теплового поля
нефтяного месторождения. – Казань: Изд-во Казан. ун-та, 1968.
47.Патанкар С.В. Численные методы решения задач теплообмена и динамики
жидкости. – М.: Энергоатомиздат. – 1984. –
48.Петров И.А., Азаматов М.А., Дрофа П.М. Комплексный подход к обработке
прискважинной зоны пласта как способ интенсификации добычи// Георесурсы.
2010. № 1. С. 7-10.
49. Питюк Ю.А., Давлетбаев А.Я., Мусин А.А., Ковалева Л.А., Марьин Д.Ф.,
Фурсов Г.А. Оценка влияния различных температурных эффектов на изменение
температуры в призабойной зоне пласта. Научно-технический вестник ОАО
«НК Роснефть». – 2016. – № 1. С. 28-33.
50.Питюк Ю.А., Давлетбаев А.Я., Мусин А.А., Ковалева Л.А., Мумбер П.С.,
Приближенная оценка фильтрационных параметров ближней зоны пласта
нагнетательных скважин на основе анализа температурных данных. Научно-
технический вестник ОАО «НК Роснефть». – 2016. – № 3. С. 71-76.
51.Пудовкин М.А., Саламатин А.Н., Чугунов В.А. Температурные процессы в
действующих скважинах. Казань: Изд-во Казан.унив-та,1977. – 168 с.
52.Рамазанов А.Ш. Теоретические основы термогидродинамических методов
исследования нефтяных пластов / дисс. д.т.н., Уфа, БашГУ, 2004. – 269 с.
53.Рамазанов А.Ш., Валиуллин Р.А., Садретдинов А.А., Шако В.В., Пименов В.П.,
Федоров В.Н., Белов К.В. Термогидродинамические исследования в скважине
для определения параметров прискважинной зоны пласта и дебитов
многопластовой системы // SPE 136256, доклад подготовлен к 2010 Российской
нефтегазовой технической конференции и выставке, Москва, Октябрь 2010.
54.Рамазанов А.Ш., Филиппов А.И. Температурные поля при нестационарной
фильтрации жидкости // Изв. АН СССР. Механика жидкости и газа, 1983, № 4,
С.175-178.
55.РамазановА.Ш., ИсламовД.Ф. Аналитическаямодельнестационарной
температуры в неоднородном пласте // Известия Томского политехнического
университета. Инжиниринг георесурсов. – 2017. Т. 328. – № 5. С.39-48.
56.Рамазанов А.Ш., Исламов Д.Ф. Аналитическая модель конвективного
восстановления температуры в остановленной скважине // Вестник Тюменского
государственногоуниверситета.Физико-математическоемоделирование.
Нефть, газ, энергетика. 2021. Т. 7. № 3. С.25-40.
57.Рамазанов А.Ш., Исламов Д.Ф. Температурное поле в пласте после изменения
дебита // Нефтегазовое дело: электрон. науч. журн. /УГНТУ. – 2017. –
№1. С.161-191.
58.Садретдинов А.А. Неизотермическая фильтрация сжимаемого флюида в
системе скважина-пласт: диссертация на соискание ученой степени кандидата
физико-математических наук. – Уфа, 2012. – 125 с.
59.Салаватов Т.Ш., Абдуллаев М.Г., Гараев Р.Г., Хамитов Н.М., Джаманбаев С.Е.
Способповышенияпроизводительностискважинприменением
термохимической обработки призабойной зоны пласта // Научное обозрение.
2016. № 9. С. 61-69.
60.Саламатин А.Н. Квазиодномерные течения и тепломассообмен в скважине:
диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических
наук: 01.02.05. Уфа. 1988. – 376 с.
61.Саламатин А.Н. Теоретическое исследование нестационарных температурных
процессов в действующих скважинах: Автореферат дис. на соискание ученой
степени кандидата физико-математических наук. (01.02.05) / Казан. гос. ун-т
им. В. И. Ульянова-Ленина. Казань. 1973. – 17 с.
62.Самарский А. А. Методы решения сеточных уравнений / А. А. Самарский, С.Е.
Николаев // М.: Наука – 1978. – 590 с.
63.Семенов В.В., Казанский А.Ю., Банников Е.А. Изучение анизотропии горных
пород на керне и ее ориентация в пространстве палеомагнитным методом //
Геология, геофизика и разработка нефтяных и газовых месторождений. 2008. №
1. С. 18-23.
64.Сковородников И.Г. Геофизические исследования скважин. – Екатеринбург:
Институт испытаний, 2009. – 471 с.
65.Спесивцев П.Е., Шако В.В., Тевени Б. Способ определения параметров забоя и
призабойной зоны скважины // Патент России № 2535324. 2014. Бюл. № 34.
66.Техническая инструкция по проведению геофизических исследований и работ
приборами на кабеле в нефтяных и газовых скважинах. РД 153-39.0-072-01. от
2001.07.01.
67.Теслюк Е.В. Неравновесная неизотермическая фильтрация многофазных и
многокомпонентных флюидов. – в кн.: Справочное руководство по
проектированию разработки и эксплуатации нефтяных месторождений. М.,
Недра, 1983, с 311-329.
68.Требин Ф.А. Гидромеханические методы исследования скважин и пластов /
Ф.А. Требин, Г.В. Щербаков, В. П. Яковлев //М.: Недра. – 1976.
69.Федоров В.Н., Мешков В.М. и др. Способ определения фильтрационных
параметров сложнопостроенных коллекторов и многопластовых объектов //
Патент РФ №2290507. 2006.
70.ФедоровИ.А.,ВасильевЮ.Н.Исследование перспективногометода
воздействия на призабойную зону пласта фокусированным акустическим полем
// Научно-технический сборник Вести газовой науки. 2014. № 4 (20). С. 103-112.
71.ФеофилактовС.В.,ЧерепановД.А.Перспективыприменения
комбинированных внутрискважинных волоконно-оптических измерительных
систем // Современные проблемы науки и образования. – 2014. – № 4. С. 239.
72.Филиппов А.И. Скважинная термометрия переходных процессов. – Саратов:
Изд-во Сарат. ун-та, 1989. – 116 с.
73.Филиппов А.И., Рамазанов А.Ш. К теории термозондирования нефтяных
пластов // Изв. ВУЗов. Нефть и газ, 1982, №10. С. 29-33.
74.Фок В. А. Теория определения сопротивления горных пород по способу
каротажа. – М.-Л.: ГТТИ, 1933. – 65 с.
75.Хисамов Р.С., Ханнанов Р.Г., Лыков В.И., Хуррямов А.М., Подавалов В.Б.,
Ибрагимов Н.Г. Способ обработки призабойной зоны скважины и добычи
нефти // патент на изобретение RUS 2336412 10.09.2007
76.Чарный И.А. Подземная гидромеханика. – М.: Гостоптехиздат. – 1963. – 396 с.
77.Чекалюк Э.Б. Термодинамика нефтяного пласта. – М.: Недра, 1965. – 238 с.
78.Шагиев Р.Г. Исследование скважин по КВД. – М.: Наука, 1998. – 304 с.
79.Шако В.В., Пименов В. П. Способ определения профиля притока и параметров
околоскважинного пространства в многопластовой скважине // Патент России
№ 2505672. 2014. Бюл. № 3.
80.Шако В.В., Пименов В. П., Кучук Ф.Д. Способ определения профиля притока
флюидов и параметров околоскважинного пространства // Патент России №
2455482. 2012. Бюл. № 19.
81.Шако В.В., Пименов В. П., Кучук Ф.Д. Способ определения профиля притока
флюидов и параметров околоскважинного пространства // Патент России №
2460878. 2012. Бюл. № 25.
82.Шако В.В., Пименов В. П., Тевени Б. Способ определения профиля притока
флюидов многопластовых залежей // Патент России № 2474687. 2013. Бюл. №
4.
83.Шако В.В., Пименов В. П., Тевени Б., Сидорова М.В. Способ определения
профиля притока флюидов многопластовых залежей в скважине // Патент
России № 2531499. 2014. Бюл. № 29.
84.Шако В.В., Пименов В. П., Тевени Б., Сидорова М.В. Способ определения
скорости фильтрации пластовых флюидов // Патент России № 2537446. 2015.
Бюл. № 1.
85.Шакурова А.Ф. Повышение эффективности соляно-кислотных обработок
нагнетательных скважин: диссертация на соискание ученой степени кандидата
технических наук: 25.00.17. Уфа. 2016. – 148 с.
86.Шарипов А.М. Моделирование термогидродинамических процессов при
диагностике параметров трещин гидроразрыва нефтяного пласта: диссертация
на соискание ученой степени кандидата технических наук: 01.04.14. Тюмень.
2017. 138 с.
87.Щелкачев, В.Н. Основы и положения теории неустановившейся фильтрации:
монография / В.Н. Щелкачев – М.: Нефть и газ, 1995. – Ч.1. – 586 с.; Ч.2. – 493
с.
88.Эрлагер, Р. Гидродинамические методы исследования скважин / Р. Эрлагер. –
Москва-Ижевск: Институт компьютерных исследований, 2006. – 512 с.
89.Якин М.В. Комплексный геофизический и гидродинамический мониторинг
многопластовых нефтяных объектов при их совместной эксплуатации:
диссертация на соискание ученой степени кандидата технических наук:
25.00.10. Уфа. 2017. – 151 с.
90.Aslanyan, A., Aslanyan, I., Salamatin, A., Karuzinm, A., Fesina, Y., Zaripov, I.,
Skutin, V., Al Ghafri, Z., Yarabi, M.K., Al-Maharbi, A.A. Numerical Temperature
Modeling for Quantitative Analysis of Low-Compressible Fluid Production. – SPE
172090-MS, 2014.
91.Aslanyan, A., Wilson, M., Al-Shammakhy, A., Aristov, S. Evaluating Injection
PerformanceWithHigh-precisionTemperatureLoggingAndNumerical
Temperature Modelling. – SPE 166007, 2013.
92.Ayan C., Colley N., Cowan G., Ezekwe E., Wannel M., Goode P., Halford F., Joseph
J., Mongini A., Obondoko G., Pop Julian. Measuring Permeability Anisotropy: The
Latest Approach. Oilfield Review. 1994. №10. p. 24-35.
93.Chen, Hsiu-Kuo and Brigham, W. E.: «Pressure Buildup for a Well With Storage and
Skin in a Closed Square», paper SPE 4890 presented at the SPE-AIME 44th Annual
California Regional Meeting, San Francisco, April 4–5, 1974.
94.Duru O., Horne R.N. Combined Temperature and Pressure Data Interpretation:
Applications to Characterization of Near-Wellbore Reservoir Structures // Paper SPE
146614. SPE ATCE. – Denver, Colorado, USA, 30 October – 2 November 2011.
95.Duru, O.: 2011, Reservoir Analysis and Parameter Estimation Constrained to
Temperature, Pressure and Flowrate Histories, PhD thesis, Stanford University,
Department of Energy Resources Engineering.
96.Hawkins M.F. Jr. A note on the skin effect. Trans. AIME, 1956, vol. 207, pp. 356–
357.
97.Horner, D.R. Pressure Build-Up in Wells / D.R. Horner // Proc. Third World Pet.
Cong., Seertr., E.J.Brill, Leiden, Holland. – 1951. – v.II. – p. 505.
98.Lichtenecker. K. and Rother. K. Die Herkeitung des logarithmischen Mischung-
gesetzes aus allgemeinen Prinsipien des stationaren Stroming. Phys. Z. 32, P. 255-
260.
99. Mao Y., Zeidouni M. Temperature Transient Analysis of Characterization of
Multylayer Reservoirs with Crossflow. Paper SPE 185654 presented at the SPE
Western Regional Meeting held in Bakersfield, California, USA, 23 April (2017).
100. McCabe K., Horne R.N. Estimating Permeability Anisotropy From Downhole
Distributed Temperature Measurements. – SPE 174972-MS, 2015.
101. Miller, C.C. The Estimation of Permeability and Reservoir Pressure from Bottom-
Hole Pressure Build-up Characteristics / C.C. Miller, A.B. Dyes, C.A. Hutchinson //
Trails. AIME. – 1950. – v. 189. – Р. 91-104.
102. Muradov, K., Davies, D., Durham, C., Waterhouse, R. Transient Pressure and
Temperature Interpretation in Intelligent Wells of the Golden Eagle Field. – SPE
185817-MS, 2017.
103. Onur M., Cinar M. Temperature Transient Analysis of Slightly Compressible,
Single-Phase Reservoirs. Paper SPE 180074 presented at the SPE ATCE, Vienna,
Austria, 30 May-2 June (2016).
104. Panini F., Onur M. Parameter Estimation from Sandface Drawdown Temperature
Transient Data in the Presence of a Skin Zone Near the Wellbore. – SPE 190773-MS,
2018.
105. Park, Heungjun. 1989. Well Test Analysis of a multilayered reservoir with
formation crossflow. PhD, Stanford University.
106. Ramazanov A.Sh., Valiullin R.A., Sadretdinov A.A., Shako V.V., Pimenov V.P.,
Fedorov V.N., Belov K.V. Thermal Modeling for Characterization of Near Wellbore
Zone and Zonal Allocation. SPE 136256, Moscow: SPE Russian Oil and Gas
Conference and Exhibition, 2010.
107. Ramazanov A.Sh., Islamov D.F. Analytical model of temperature after flow rate
change // Oil and Gas Business: electronic scientific journal/USPTU. 2017.
№1. P.161-191.
108. Ramey H.J. Jr.: “Short-Time Well Test Data Interpretation for Oil Wells in the
Presence of Skin Effect and Wellbore Storage,” J. Pet. Tech. (Jan. 1970) 97-104;
Trans., AIME, 249.
109. Ramey Jr, H. J. “Wellbore heat transmission.” Journal of Petroleum Technology
14, no. 04 (1962): 427-435
110. Sui W, Zhu D, Hill A.D. & Ehlig – Economides C.A. Determining Multilayer
Formation Properties from Transient Temperature and Pressure Measurements. Paper
SPE 116270 presented at the SPE ATCE, Denver, Colorado, USA, 21-24 September
(2008).

Заказать новую

Лучшие эксперты сервиса ждут твоего задания

от 5 000 ₽

Не подошла эта работа?

Закажи новую работу, сделанную по твоим требованиям

Читать

Публикации автора в научных журналах

Математическое моделирование температурных процессов в пласте при отборе и закачке жидкости

Тезисы докладов XXII научно-практической конференции «Новаягеофизическая техника и технологии для решения задачнефтегазовых и сервисных компаний». Уфа: Изд-во ООО «НовтекБизнес». 2– С. 127

Численное моделирование температуры однофазной жидкости на забое скважины

Вторая межрегиональнаяшкола-конференция«Теоретическиеиэкспериментальныеисследования в конденсированных средах». – Уфа: РИЦ БашГУ,2– C.

Численное моделирование температуры жидкости на забое скважины

Сборник тезисов, материалы 21-йВсероссийской научной конференции студентов-физиков и молодыхученых: материалы конференции, тезисы докладов: В1 т. Т.1 –Екатеринбург – Омск: издательство АСФ России, 2- С. 429

Термогидродинамическое моделирование фильтрации жидкости в пласте

Разведочная и промысловаягеофизика: проблемы и пути их решения /Сборник докладов Десятоймолодежной научно-практической конференции. Выпуск – Уфа:Информреклама, 2– С.127

2D моделирование температурных процессов на стенке скважины

Материалы ежегодной научно-практической конференции посвященной Дню геолога. – г. Уфа,2016 г. –– С. 35

Термогидродинамическое моделирование переходных процессов в пласте

Тезисы докладов Юбилейной 70-йМеждународной молодежной научной конференции «Нефть и газ –2016», приуроченной к III Национальному нефтегазовому форуму –г. Москва, 2016 г. – С.

Помогаем с подготовкой сопроводительных документов

Совместно разработаем индивидуальный план и выберем тему работы Подробнее

Помощь в подготовке к кандидатскому экзамену и допуске к нему Подробнее

Поможем в написании научных статей для публикации в журналах ВАК Подробнее

Структурируем работу и напишем автореферат Подробнее

Хочешь уникальную работу?

Больше 3 000 экспертов уже готовы начать работу над твоим проектом!

Работаю на сайте четвертый год. Действующий преподаватель вуза. Основные направления: микробиология, биология и медицина. Написано несколько кандидатских, магистерских... Читать все

#Кандидатские #Магистерские

566 Выполненных работ

Берусь за решение юридических задач, за написание серьезных научных статей, магистерских диссертаций и дипломных работ. Окончила Кемеровский государственный универси... Читать все

Берусь за решение юридических задач, за написание серьезных научных статей, магистерских диссертаций и дипломных работ. Окончила Кемеровский государственный университет, являюсь бакалавром, магистром юриспруденции (с отличием)

#Кандидатские #Магистерские

38 Выполненных работ

Более 40 лет занимаюсь преподавательской деятельностью. Специалист в области философии, логики и социальной работы. Кандидатская диссертация - по логике, докторская - ... Читать все

Более 40 лет занимаюсь преподавательской деятельностью. Специалист в области философии, логики и социальной работы. Кандидатская диссертация - по логике, докторская - по социальной работе.

#Кандидатские #Магистерские

260 Выполненных работ

Работа пишется на основе учебников и научных статей, диссертаций, данных официальной статистики. Все источники актуальные за последние 3-5 лет.Активно и уместно исполь... Читать все

Работа пишется на основе учебников и научных статей, диссертаций, данных официальной статистики. Все источники актуальные за последние 3-5 лет.Активно и уместно использую в работе графический материал (графики рисунки, диаграммы) и таблицы.

#Кандидатские #Магистерские

362 Выполненных работы

Занимаюсь написанием студенческих работ (дипломные работы, маг. диссертации). Участник международных конференций (экономика/менеджмент/юриспруденция). Постоянно публик... Читать все

#Кандидатские #Магистерские

1386 Выполненных работ

Читаю лекции и веду занятия со студентами по матанализу, линейной алгебре и теории вероятностей. Защитил кандидатскую диссертацию по качественной теории дифференциальн... Читать все

Читаю лекции и веду занятия со студентами по матанализу, линейной алгебре и теории вероятностей. Защитил кандидатскую диссертацию по качественной теории дифференциальных уравнений. Умею быстро и четко выполнять сложные вычислительные работ

#Кандидатские #Магистерские

117 Выполненных работ

Пишу дипломы, курсовые, диссертации по праву, а также истории и педагогике. Закончила исторический факультет ВГПУ. Имею высшее историческое и дополнительное юридическо... Читать все

Пишу дипломы, курсовые, диссертации по праву, а также истории и педагогике. Закончила исторический факультет ВГПУ. Имею высшее историческое и дополнительное юридическое образование. В данный момент работаю преподавателем.

#Кандидатские #Магистерские

25 Выполненных работ

руководитель успешно защищенных диссертаций, автор около 150 работ, в активе - оппонирование, рецензирование, написание и подготовка диссертационных работ; интересы - ... Читать все

руководитель успешно защищенных диссертаций, автор около 150 работ, в активе - оппонирование, рецензирование, написание и подготовка диссертационных работ; интересы - медицина, биология, антропология, биогидродинамика

#Кандидатские #Магистерские

12 Выполненных работ

Высшее экономическое образование. Мои клиенты успешно защищают дипломы и диссертации в МГУ, ВШЭ, РАНХиГС, а также других топовых университетах России.

#Кандидатские #Магистерские

108 Выполненных работ